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鏡片

柱面鏡的妙用

來源:理波公司2016-10-10 我要評論(0 )   

柱面鏡(Cylindrical Lens)可以在單一軸向匯聚或發(fā)散光束,其在光學(xué)計(jì)量、激光掃描、光譜學(xué)、激光二極管輸出光束整形、光片照明

 柱面鏡(Cylindrical Lens)可以在單一軸向匯聚或發(fā)散光束,其在光學(xué)計(jì)量、激光掃描、光譜學(xué)、激光二極管輸出光束整形、光片照明顯微成像等多個(gè)行業(yè)和領(lǐng)域都有著廣泛的應(yīng)用。

 

將準(zhǔn)直光源整形成線光源


這是柱面鏡最廣泛的應(yīng)用。如下圖所示,半徑為r0的準(zhǔn)直光源射入一面焦距為-f的平凹柱面透鏡(圖片為了更清晰地闡述原理而將光束半徑放大顯示)。光束會(huì)以半角θ發(fā)散(θ = r0/f)。此時(shí),也可近似看作是位于焦點(diǎn)-f處的點(diǎn)光源的發(fā)散。在透鏡后方距離為z的位置,雖然線光束寬度仍為2r0(忽略高斯光斑的發(fā)散),但其長度變?yōu)?/span>

L = 2(r0/f)(z+f)

當(dāng)z遠(yuǎn)大于f時(shí),擴(kuò)束倍率接近z/f,線光斑長度也與z成正比。

 


如果需要在z處產(chǎn)生寬度極窄的線光源,可以在上述平凹柱面透鏡的前端或后端引入一個(gè)焦距為z的平凸柱面透鏡,并將其與平凹柱面鏡正交放置,從而壓縮光束寬度。

 

二極管輸出光束的準(zhǔn)直

激光二極管輸出光束以不對稱形式發(fā)散,其準(zhǔn)直工作具有較大的挑戰(zhàn)性。例如,對于發(fā)散角θ1 x θ2 = 10° x 40°的二極管光源,如果僅用標(biāo)準(zhǔn)的球面透鏡,只能在單一方向上進(jìn)行準(zhǔn)直,另一方向則會(huì)發(fā)生發(fā)散或匯聚。使用柱面鏡可以將該問題分解到兩個(gè)一維方向,通過將相互正交的兩塊柱面鏡組合使用即可實(shí)現(xiàn)兩個(gè)方向同時(shí)準(zhǔn)直。


柱面鏡的選擇和光路搭建須遵循以下規(guī)則:

1)為使整形后的光斑均勻?qū)ΨQ,兩塊柱面鏡的焦距比應(yīng)約等于發(fā)散角之比。

θ1/θ2 = 10°/40° = f1/f2

2)激光二極管可近似看做點(diǎn)光源,為了獲得準(zhǔn)直輸出,兩柱面鏡和光源的間距因分別等于二者的焦距。

3)兩柱面鏡所在主平面的間距,應(yīng)該等于二者焦距之差f2– f1,而兩透鏡表面的實(shí)際間距等于BFL2– BFL1。與球面透鏡一樣,柱面鏡的凸面應(yīng)朝向準(zhǔn)直光束,以盡可能減小像差。

4)因?yàn)榧す舛O管輸出光束發(fā)散較快,我們需要注意確認(rèn)每個(gè)柱面鏡上的光斑尺寸都不超出透鏡的有效通光孔徑。由于柱面鏡距離二極管的距離等于其焦距,因此每個(gè)柱面鏡位置最大光斑寬度需遵循

d1 = 2f1(tan(θ2/2))

d2 = 2f2(tan(θ1/2))

舉例說明,NewportCKX012f1= 12.7 mm, BFL1 = 7.49 mm)和CKX050f2 = 50.2 mm, BFL2= 46.03 mm)柱面鏡的組合,兩透鏡平面之間的間距為BFL2– BFL1 = 38.54 mm。第一面柱面鏡處的光斑直徑是

d1 =2(12.7 mm)tan(20°) = 9.2 mm

第二面柱面鏡處的光斑直徑是

d2 =2(50.2 mm)tan(5°) = 8.8 mm

盡管仍有少許不對稱,但這兩塊柱面鏡的簡單組合已極大地提升了光束質(zhì)量。

 

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柱面鏡激光掃描激光二極管
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