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學(xué)術(shù)論文

雷射光纖陀螺儀之前世今生

來(lái)源:激光制造商情2017-10-25 我要評(píng)論(0 )   

林主恩助理教授 (國(guó)立勤益科技大學(xué) 機(jī)械工程學(xué)系)隨著科技走向,人們對(duì)于機(jī)械控制及航天工業(yè)的話題又逐漸火熱了起來(lái),例如:臺(tái)灣

 林主恩 助理教授 (國(guó)立勤益科技大學(xué) 機(jī)械工程學(xué)系)

 

隨著科技走向,人們對(duì)于機(jī)械控制及航天工業(yè)的話題又逐漸火熱了起來(lái),例如:臺(tái)灣福衛(wèi)五號(hào)衛(wèi)星的發(fā)射以及北朝鮮飛彈相關(guān)議題,也成為國(guó)際間討論的議題。然而,航天工業(yè)的進(jìn)展,亦是一種國(guó)力的表現(xiàn)。而今天要大家討論的是一個(gè)在機(jī)械以及光電產(chǎn)業(yè)中較為冷僻但是卻在航天工業(yè)扮演相當(dāng)重要角色的題目- 雷射光纖陀螺儀。


     1817年,德國(guó)蒂賓根大學(xué)(University of Tübingen)的教授Johann Bohnenberger發(fā)表了史上第一個(gè)機(jī)械式陀螺儀,開(kāi)啟了船舶導(dǎo)航的新紀(jì)元,,有別于過(guò)去的六分儀(利用星星以及太陽(yáng)定位)以及指南針(利用地磁定位),人們對(duì)于船位以及航行方向可以有更精準(zhǔn)的定位,大大增加了航行的可靠度以及安全性。圖一為建造于1914年,2010年以前號(hào)稱(chēng)海上最大福音書(shū)城,當(dāng)時(shí)被金氏世界紀(jì)錄認(rèn)可為最老的運(yùn)作中郵輪–忠仆號(hào)其導(dǎo)航之設(shè)備。

  

圖一、忠仆號(hào)其導(dǎo)航之設(shè)備。 

經(jīng)過(guò)人們對(duì)于光學(xué)以及物理學(xué)了解之后,1913年,法國(guó)物理學(xué)家Georges Sagnac提出了環(huán)形干涉儀的概念,利用左旋和右旋光線其光程差的不同,而得到位置的相關(guān)信息,相較于機(jī)械式陀螺儀,人們可以更精確的掌握船只自身的方位。然而,當(dāng)時(shí)Sagnac的干涉儀體積過(guò)于龐大(圖二),對(duì)于實(shí)際應(yīng)用而言,我們還需要將其積體化。

圖二、Sagnac實(shí)驗(yàn)之架構(gòu)圖[1] 

一般而言,現(xiàn)代之光學(xué)陀螺儀可以分成環(huán)形雷射陀螺儀[2][3]、干涉式光纖陀螺儀 (I-FOGs)[4][5]、共振腔式光纖陀螺儀 (R-FOGs)[6][7],以及光子晶體陀螺儀[8][9]四部分。環(huán)形雷射陀螺儀系由一個(gè)在相同光程下具兩個(gè)相反傳播方向的環(huán)形雷射組成。雖然環(huán)形雷射陀螺儀在量測(cè)上具有高靈敏度,但卻因?yàn)轶w積太大,很難使用于實(shí)際應(yīng)用上;此外,縮小環(huán)形雷射陀螺儀的體積也很困難[10][11]。而干涉式光纖陀螺儀(I-FOGs)是另一種使用光纖以增強(qiáng)Sagnac效應(yīng)的環(huán)形干涉儀,被廣泛應(yīng)用在導(dǎo)航上。當(dāng)I-FOGs使用于導(dǎo)航時(shí),需用到長(zhǎng)度1-2公里的長(zhǎng)程光纖,然而,長(zhǎng)光纖會(huì)因溫度變化,而造成訊號(hào)飄移,這會(huì)降低光纖陀螺儀的性能表現(xiàn) [6][12]。共振腔式陀螺儀(R-FOGs)是另一種利用被動(dòng)式的環(huán)形共振腔用以取代主動(dòng)式共振腔的陀螺儀。由于R-FOGs具有共振腔,所以其所需使用的光纖長(zhǎng)度較I-FOGs短,R-FOGs的光纖長(zhǎng)度通常只需要5-10公尺[7]。將R-FOGs與I-FOGs相比,可以發(fā)現(xiàn)前者所需使用的光纖數(shù)較少,且整體重量也較后者來(lái)得輕。隨著科技的逐年進(jìn)步,光子晶體現(xiàn)已應(yīng)用在陀螺儀上,B. Z. Steinberg以光子晶體為一可增強(qiáng)Sagnac相位的微小共振腔,光子晶體陀螺儀具有成為積體化組件的潛力[9]。然而,雖然R-FOGs與光子晶體陀螺儀具有縮小陀螺儀尺寸的潛力在,但它們的制程成本卻不低;另一方面,現(xiàn)代的光纖陀螺儀多采用可維持極化態(tài)的光纖(PMFs) ,使用這種光纖會(huì)使制造成本提高。


為此,結(jié)合光學(xué)外差干涉技術(shù)之雷射光纖陀螺儀即應(yīng)運(yùn)而生,我們研發(fā)了一外差振幅調(diào)制光纖陀螺儀,用以進(jìn)行全動(dòng)態(tài)偵測(cè)與利用較為便宜的單模光纖(SMFs)實(shí)現(xiàn)共光程架構(gòu)。在此外差干涉陀螺儀的研究中,我們可以消除了SMFs造成的極化旋轉(zhuǎn)角,且使用SMFs可以節(jié)省成本;此外,由于這種光學(xué)設(shè)置具有使體積縮小的優(yōu)點(diǎn),所以可以應(yīng)用在實(shí)際上。

圖三、全動(dòng)態(tài)范圍共光程外差平衡偵測(cè)式陀螺儀之光學(xué)架構(gòu) 

我們假設(shè)噪聲比為10-6,雷射波長(zhǎng)為1550奈米,SMF長(zhǎng)度為250公尺,而環(huán)形光纖的半徑是3.5公分。在此條件下,陀螺儀的零偏穩(wěn)定度[注一]為0.872 deg/hr,我們可視具有此量級(jí)的陀螺儀為戰(zhàn)術(shù)級(jí) (tactical grade)[注二][20]。和傳統(tǒng)型態(tài)的光纖陀螺儀相比,我們所需的光纖長(zhǎng)度只需原來(lái)的1/4,相同的重量也會(huì)是傳統(tǒng)光纖陀螺儀的1/4,這意味著,利用此新型陀螺儀,我們可以有更多的空間酬載更多的設(shè)備在現(xiàn)今的航空器中。

此外差光纖陀螺儀可以提供全動(dòng)態(tài)范圍的共光程架構(gòu)和Sagnac相位量測(cè),而和傳統(tǒng)的光纖陀螺儀相比,我們是第一個(gè)提出全動(dòng)態(tài)范圍外差光纖陀螺儀的團(tuán)隊(duì)。其中,共光程架構(gòu)的特點(diǎn)可以改善傳統(tǒng)外差式I-FOGs的缺點(diǎn)[19],我們?cè)谟?jì)算中,SMFs造成的極化旋轉(zhuǎn)和共同噪聲可以被消除。然而,在SMF總光旋轉(zhuǎn)角為90?的情況下,通過(guò)SMF的雷射光會(huì)完全回到雷射源,這種情形會(huì)降低光學(xué)陀螺儀的信噪比,所以SMF的長(zhǎng)度必須特別考慮;此外,為了校準(zhǔn)相位,我們也必須量測(cè)得到入射偏振態(tài)的橢圓率;另外,SMFs的拍頻長(zhǎng)度(beat length)也是重要的參數(shù)。一般而言,SMF的拍頻長(zhǎng)度(beat length)的量級(jí)在公分等級(jí),這表示光纖長(zhǎng)度精準(zhǔn)度的量級(jí)必須在公分以下。

在實(shí)際應(yīng)用上,這個(gè)共光程外差平衡感測(cè)光纖陀螺儀可以被設(shè)計(jì)在芯片上;另一方面,使用SMFs也可以有效降低實(shí)驗(yàn)成本。如圖二所示,我們將積體光學(xué)極化旋轉(zhuǎn)器[21]、偏振片[22]和偏振分光器[23]結(jié)合在沿Z傳播的Y切向鋰酸鈮晶體上,以建立一芯片式的雙頻外差光纖陀螺儀。由于SMFs具有短的拍頻長(zhǎng)度(beat length),為了控制為一定值,所以必須特別注意SMFs的裝置過(guò)程與溫度控制。我們也可預(yù)期將我們的概念與高質(zhì)量因子的共振腔兩者結(jié)合,可以制作出一外差式R-FOG[24],這類(lèi)的外差式R-FOG具有重量輕、低成本,以及高性能導(dǎo)航工具的潛力。

展望未來(lái),隨著人類(lèi)對(duì)于太空探索以及國(guó)防產(chǎn)業(yè)的需求也越來(lái)越高,未來(lái)在航天議題的產(chǎn)業(yè)也隨之熱絡(luò)起來(lái)。希望在此波議題的帶領(lǐng)下,能有更多的廠商進(jìn)入相關(guān)航天及國(guó)防產(chǎn)業(yè)的議題,提升技術(shù)能量。 

參考數(shù)據(jù)

[1]  略

[2]   S. Ezekiel and S. R. Balsamo, “Passive ring resonator laser gyroscope,” Appl. Phys. Lett. 30, pp. 478-480, 1977.

[3]   W. W. Chow, J. Gea-Banacloche, and L. M. Pedrotti, V. E. Sanders, W. Schleich, and M. O. Scully, “The ring laser gyro,” Rev. Mod. Phys. 57, pp. 61-103, 1985.

[4]   H. C. Lefèvre, “Fundamentals of the interferometric fiber-optic gyroscope,” Opt. Rev. 4, pp. 20-27, 1997.

[5]   V. Vail and R. W. Shorthill, “Fiber ring interferometer,” Appl. Opt. 15, pp. 1099-1100, 1976.

[6]   Z. H. Xie, Z.A. Jiang, S. S. Jian, and W. B. Tao, “Theoretical study on resonance characteristics of fiber optic ring resonator in fiber-optical ring resonator gyroscope,” Proc. SPIE 3552, pp. 267-271, 1998.

[7]   X. L. Zhang, H. L. Ma, Z. H. Jin, and C. Ding, “Open-loop operation experiments in a resonator ?ber-optic gyro using the phase modulation spectroscopy technique,” Appl. Opt. 45, pp. 7961-7965, 2006.

[8]   B. Z. Steinberg, “Rotating photonic crystals: A medium for compact optical gyroscopes,” Phys. Rev. E. 71, 056621, 2005.

[9]   B. Z. Steinberg and A. Boag, “Aplitting of microcavity degenerate modes in rotating photonic crystals - the miniature optical gyroscopes,” J. Opt. Soc. Am. B. 24, pp. 142-151, 2007.

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[11] J. Killpatrick, “The laser gyro,” IEEE Spectrum 4, pp. 44-54, 1967.

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[13] S. M. F. Nee, C. J. Yu, J. S. Wu, and H. S. Huang, C. E. Lin, and C. Chou, “Heterodyne linear polarization modulation ellipsometer,” Opt. Express 16, pp. 4286-4295, 2008.

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[18] H. Koseki and Y. Ohtsuka, “Fiber-optic heterodyne gyroscope using two optical beams with orthogonally polarized components,” Opt. Lett. 13, pp. 785-787, 1988.

[19] H. Lefevre, The fiber-optic gyroscope, Artech House, Inc., Chap. 10, pp. 147-157, 1993.

[20] K. Kai, W. Zhang, W. Chen, K. Li, F. Dai, F. Cui, X. Wu, G. Ma and Q. Xiao, “The development of micro-gyroscope technology,” J. Micromech. Microeng. 19, 113001, 2009.

[21] A. V. Tsarev, “New compact polarization rotator in anisotropic LiNbO3 graded-index waveguide,” Opt. Exp. 16, pp. 1653-1658, 2008.

[22] T. Findakly, B. Chen, and D. Booher, “Single-mode integrated-optical polarizers in LiNbO3 and glass waveguide,” Opt. Lett. 8, pp. 641-643, 1983.

[23] K. G. Han, S. Kim, D. H. kim, J. C. Jo, and S. S. Choi, “Ti:LiNbO3 polarization splitters using an asymmetric branching waveguide,” Opt. Lett. 16, pp. 1086-1088, 1991.

[24] W. Y. Chiu, T. W. Huang, Y. H. Wu, Y. J. Chan, C. H. Hou, H. T. Chien, C. C. Chen, “A photonic crystal ring resonator formed by SOI nano-rods,” Opt. Exp. 15, pp. 15500-15506, 2007.

 

[注一]:零偏穩(wěn)定度是當(dāng)一個(gè)雷射光纖陀螺儀在靜止時(shí)量到的相位,理論上應(yīng)該要為零,但實(shí)際上由于電子噪聲等因素,造成儀器會(huì)讀到相位值。所以我們?cè)谠u(píng)估相關(guān)雷射光纖陀螺儀的性能時(shí),零偏穩(wěn)定度是一個(gè)相當(dāng)重要的指針,其單位為deg/hr(簡(jiǎn)而言之,就是一小時(shí)之內(nèi),相位漂移多少度)。

 

[注二]:根據(jù)零偏穩(wěn)定度的大小,一般而言,我們可分為導(dǎo)航級(jí)、戰(zhàn)略級(jí)以及慣性級(jí)三種陀螺儀。

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